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ISSN 0253-3782 CN 11-2021/P

2005年27卷3期

震源及破裂过程
2003年9月27日中、俄、蒙边界Ms7.9地震震源机制及破裂过程研究
赵翠萍1, 2, 3)陈章立2)郑斯华2)刘 杰2)
2005, 27(3): 237-249.
[摘要](1249) [PDF 50KB](114)
摘要:
从IRIS全球数字地震台网长周期记录中, 选取震中距位于30deg;~90deg;的垂直向远震P波资料, 反演了2003年9月27日中、 俄、 蒙边界MS7.9地震及10月1日MS7.3强余震的地震矩张量解, 研究了MS7.9地震的时空破裂过程. 参考余震的空间分布及周围断层走向, 确定MS7.9地震发震断层走向127deg;、倾角为79deg;、滑动角为171deg;. MS7.9地震震源破裂过程反演结果表明,整个破裂过程持续了37 s,释放标量地震矩0.97times;1020 Nmiddot;m. 破裂主要发生在长110 km, 宽30 km的中地壳以上,最大位错3.6 m. 起始破裂处不是滑动量最大的地方. 断层面上显示出两个显著的、滑动量超过2.0 m的破裂区. 破裂传播至MS7.3震源区附近时, 滑动量迅速减小,显示出破裂传播过程的受阻停止, 反映了障碍体引起的破裂过程的不均匀性.
2001年施甸MS5.9地震序列的震源参数研究
2005, 27(3): 250-259.
[摘要](1151) [PDF 50KB](84)
摘要:
以昆明数字地震台网对2001年4月12日施甸MS5.9地震序列观测的近300次地震事件的波形数据资料为基础, 用横波波谱资料估算了该次地震序列的震源参数. 结果表明,震级在1.5~5.3的范围内, 地震矩范围为1010~1016 N·m, 拐角频率的范围为0.2~8.0 Hz, 震源破裂半径a的范围为200~2 500 m, 地震应力降的范围为0.1x105~20x105 Pa. 通过对地震震源拐角频率fc及地震应力降随时间变化的统计分析, 本文研究结果发现, 施甸5.9级主震前的前震序列地震的平均拐角频率明显低于主震后余震序列的平均拐角频率. 与之相反, 地震平均应力降则是前震序列明显高于余震序列. 分析认为, 主震前后平均拐角频率和应力降的这种随时间变化特征, 具有强震前的前兆信息指示意义. 主震的前震序列具有高应力降显示出主震区储存了较高的剪应力;主震后, 由于释放了绝大部分应力, 余震序列则表现为低应力破裂过程.
南海东部海沟的震源机制解及其构造意义
朱俊江 丘学林詹文欢徐辉龙孙龙涛
2005, 27(3): 260-268.
[摘要](1246) [PDF 50KB](110)
摘要:
摘要 根据马尼拉海沟及邻区地震、 火山活动的分析, 并结合地震震源机制和地球物理资料分析, 发现马尼拉海沟在深度200多公里仍为俯冲的性质, 深地震主要集中在12deg;N~14deg;N之间, 地震密集区出现明显的分段特征, 从北到南深度逐渐变深. 震源机制解所反映的最大主压应力轴(P轴)以菲律宾大断层为界, 北部主要为NW向; 南部较为复杂, 为NW, NE和近NS向. 显示了北部以挤压逆冲为特征, 南部以顺时针旋转为特征. 菲律宾板块向西仰冲所产生的构造应力, 被马尼拉海沟的斜向俯冲, 菲律宾大断层的左旋走滑, 以及民都洛断层的左旋走滑所调节.
地震活动性
2004年12月26日印尼北苏门答腊以西近海Ms9.0地震与地震的类临界点模型
蒋长胜1)吴忠良1, 2)
2005, 27(3): 269-275.
[摘要](1084) [PDF 50KB](66)
摘要:
使用哈佛CMT资料, 研究了2004年12月26日印尼北苏门答腊以西近海MW9.0地震前的长期地震活动. 这次地震前, 在1/4世纪的时间尺度、 1 500 km的空间尺度上, 存在加速矩释放(AMR)现象. 在这一空间尺度范围内,MW9.0地震仍落在分段的幂律分布上. 因此, 从地震的类临界点模型的角度考虑, 对这次特大地震的发生和地震的大小既无预测、 亦无预报的情况, 并非由物理上的ldquo;不可预测性rdquo;所致.
地应力
1995年7月20日河北沙城ML4.1地震序列破裂过程中应力变化的研究
陈学忠1)许向彤1)翟文杰2)
2005, 27(3): 276-281.
[摘要](1246) [PDF 50KB](86)
摘要:
根据地震破裂动力学, 研究了1995年7月20日河北沙城ML4.1地震序列破裂过程中, 视应力和静态应力降与动态应力降之差的变化. 结果表明, 主震的视应力约为5 MPa, 而余震的视应力平均约为0.047 MPa. 在破裂过程中, 主震的动态应力降大约为静态应力降的1.6倍,其差值约为2.7 MPa; 余震的动态应力降一致小于静态应力降,其差值平均约为-0.75 MPa. 因此,主震发生时,最终应力大于动摩擦应力,与断层突然锁住的模式相符; 余震发生时,最终应力小于动摩擦应力,与地震断层错动过头的模式相符. 因此, 主震和余震的发生过程是有差别的.
地壳块体动应力变化特征及其与地震关系的初步研究
陆明勇1)郑文衡2)
2005, 27(3): 282-291.
[摘要](1022) [PDF 50KB](86)
摘要:
在运用三维非线性动态有限元方法模拟华北块体对渤海、 黄海潮汐水位变化的动态响应的基础上,结合有关地学资料,综合研究了地壳块体动应力变化特征,分析其与地震关系,得到了对地壳动应力特征的新认识:① 动应力在传播变化过程中,能够通过应力波的干涉叠加呈现高应力值,与动压应力相比动剪应力的这种效应更为明显;② 动应力的变化影响孕震体应力环境及地震的发生;③ 从动应力变化特征看, 动剪应力叠加变化过程反映了孕震过程. 
反应谱对构造环境剪应力场的依赖性
李保昆1, 2)陈培善1)白彤霞1)
2005, 27(3): 292-300.
[摘要](1104) [PDF 50KB](136)
摘要:
在以前理论工作的基础上, 导出了构造环境剪应力值对反应谱的影响. 在美国知名学者Boore等建立的预测公式BJF94的基础上, 提出了新的预测公式CLB20. 在CLB20中引进了应力场量值tau;0对SA的影响项. BJF94主要是基于美国西部的强震观测资料作出的经验预测公式, 而SEA99是基于全球张性地区的强震观测资料作出的预测公式. 我们把两者的预测结果进行了全面的比较, 发现BJF94的预测值lg(Y) 减去0.16个对数单位后, 与SEA99的预测值十分接近. 这说明张性地区的 lg(Y) 较小; 地区性差异主要表现在构造环境剪应力场的差异上. 如果这个因素在预测公式中能得到适当体现, 同时预测公式中的震级标度都用全球统一的矩震级, 距离都使用多数人倾向使用的断层投影距, 那么预测公式的地区性差异将大大减轻, 以至最后消失, 有可能构造出全球适用的预测公式. 我们的抗震设计直接引用美国研究者发表的反应谱衰减结果(例如BJF94和SEA99), 不会导致太大的误差. 
实验研究
岩石试件尺寸对裂纹应力场影响的数值分析
傅 真 蔡永恩
2005, 27(3): 301-308.
[摘要](1101) [PDF 49KB](110)
摘要:
用数值方法和岩石力学实验模拟地震断层的破裂过程时, 模型或试件的尺寸选取不合适将影响断层附近的应力场. 本文利用二维弹性有限元方法, 计算了一个含椭圆孔的岩石试件在不同尺寸下的应力场, 并与相应的无限域椭圆孔问题的解析解进行了比较. 数值分析结果表明, 含椭圆孔的岩石试件在单轴压缩情况下, 其边界效应对内部应力场的影响不容忽视; 试件的临界尺寸长宽比约为3:2, 孔的尖端到边界的距离与孔的长轴的比值约为7.3. 这种数值分析试件尺寸的方法, 不仅可以为岩石力学实验提供理论依据, 同时也为确定数值模拟断层错动等问题中几何模型的大小提供了参考价值.
构造活动模式变化对b值影响的实验研究
陈顺云 刘力强 马胜利 马 瑾
2005, 27(3): 317-323.
[摘要](1160) [PDF 50KB](166)
摘要:
借助新型声发射观测系统,对两种构造活动模式转变对b值的影响进行了初步实验研究. 第一个实验通过改变加载方向使构造活动模式从挤压型雁列变为拉张型雁列, 得出前一阶段b值比后一阶段要高; 第二个实验通过持续加载使拉张型雁列变为拐折断层, 与第一个实验类似, 前一阶段b值比后一阶段要高. 说明b值可能蕴含有构造活动模式的某些特征, 有可能成为分析区域构造活动模式的一种新手段. 
地震波研究
层裂对区域震相Lg波的影响
何永锋1, 2)陈晓非1)张海明1)
2005, 27(3): 309-316.
[摘要](1083) [PDF 50KB](118)
摘要:
地下核爆炸Lg波的激发机制, 目前尚未十分清楚. 普遍接受的观点是: 伴随层裂源的补偿线性矢量偶极源激发的Rg波的散射形成的S波, 是Lg波的最主要贡献因素. 本文利用频谱比对方法, 结合合成理论地震图方法, 基于东哈萨克斯坦地区速度模型, 分析了东哈萨克斯坦地壳速度模型下的层裂对区域震相Lg波的影响, 并进一步分析了该地区的实际观测资料. 结果表明, 层裂时间函数对Lg波具有扇贝形调制作用; Lg波振幅谱的低谷点源自于补偿线性矢量偶极(CLVD)源激发的Rg波. 这一结果也表明, 东哈萨克斯坦速度模型下的Lg波受层裂的调制作用, 与内华达试验区的Lg波是一样的, 进一步支持了Patton和Taylor的观点, 对于进一步理解及更好地利用Lg波具有重要理论指导意义.
地壳结构与地震
用地震走时反演计算长白山天池火山区二维地壳泊松比
刘 志 张先康 王夫运 段永红 赖晓玲
2005, 27(3): 324-331.
[摘要](1106) [PDF 49KB](93)
摘要:
尝试应用一种同时获得地壳二维速度结构和界面形态的地震走时反演算法, 通过分别反演P波和S波速度结构, 计算深地震测深剖面的泊松比分布的方法, 并对长白山天池火山区测深剖面(L1)进行处理解释. 计算表明, 该方法克服了传统基于正演计算方法的诸多缺陷, 是计算测深剖面泊松比分布的行之有效的方法, 特别是在对火山岩浆系统及地壳断裂带研究中具有重要意义. 研究结果显示, 天池火山口下的地壳低速体内有一宽约30 km、 高约12 km的高泊松比异常区, 其泊松比值高于周围介质8%左右, 应为高温熔融岩石介质, 即岩浆囊. 在其上方直至上地壳顶部有一高泊松比条带, 代表了热物质上移的通道. 在其下部高泊松比区域, 局部深达莫霍面形成了地幔热物质底侵的可能通道. 三维台阵观测的层析成像和大地电磁测深研究结果均与上述结论相印证.
重力,固体潮与地震
用东海和南海潮汐资料修正全球海潮模型对中国及邻区重力场负荷计算的影响
周江存1, 2)孙和平1)
2005, 27(3): 332-338.
[摘要](1322) [PDF 50KB](37)
摘要:
利用11个全球海潮模型和中国东海及南海近海潮汐资料,计算了海潮负荷对中国及邻区重力场的影响,进而讨论了用近海潮汐资料修正全球海潮模型对负荷结果的影响. 结果表明, 用近海潮汐资料修正全球海潮模型对沿海地区的负荷计算影响较大, 因此在计算海潮负荷对沿海台站的影响时, 必须顾及近海潮汐效应. 计算M2波海潮负荷时, 选择CSR4.0, FES02, GOT00, NAO99和ORI96海潮模型, 则对于内陆大部分台站负荷的近海效应在0.1times;10-8m/s2量级; 而计算O1波时, 如选择AG95或CSR3.0模型, 则在0.05times;10-8m/s2量级. 这说明模型中的各个潮波在我国沿海的准确性并不是一致的, 因此模型的选择是比较复杂的.
地电,电阻率,大气电场与地震
二维对称各向异性介质大地电磁反演
杨长福1)林长佑2)孙崇赤3)李清河4)
2005, 27(3): 339-345.
[摘要](1254) [PDF 50KB](208)
摘要:
考虑一种二维构造走向与一水平各向异性主方向一致的对称各向异性介质. 在这种特殊情况下,若假设电导率沿垂向和倾向表现相同的各向异性, 即sigma;zz=sigma;yy,则得到形式完全等同于各向同性情形TE和TM极化方程的微分方程. 因此, 就可用各向同性完全相同的反演方法, 获得二维各向异性介质的电导率. 亦即各向同性介质的TE和TM极化反演结果, 可以解释为对称各向异性介质两主方向上的电阻率. 这为MT解释提供了新的解释途径及其理论依据. 最后用由此发展起来的各向异性介质反演方法,对甘肃天祝永登一带大地电磁资料进行了反演试验,获得了该区地壳介质各向异性电导率结构
震害,烈度,地震危险性分析与地震工程
非平稳地震动过程模拟方法(Ⅱ)
梁建文
2005, 27(3): 346-351.
[摘要](987) [PDF 50KB](116)
摘要:
在总结回顾具有同一统计特征非平稳地震动过程模拟的研究基础上, 提出了一个模拟产生与某个给定地震动记录具有同一统计特征[CD2]时变功率谱的非平稳地震动过程的方法. 方法具有如下一些特点: 模拟产生的样本过程在幅值上和频率上均是非平稳的, 幅值和频率的非平稳性均取决于目标时变功率谱; 任意一个样本过程的时变功率谱未必符合目标谱, 但在统计意义上却严格符合目标谱. 最后, 论文以Landers地震的一个加速度记录为例对方法进行了验证.
其它
全球大震和中国及邻区中强震地震活动(2004年12月-2005年1月)
陈培善
2005, 27(3): 352-354.
[摘要](789) [PDF 51KB](72)
摘要:
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